Рассмотримпроцесс, совершаемый газом, находящимся в объеме А цилиндра (рис. 5). Вобщем случае, когда к 1 кг рабочего тела подводится теплота q ипоршень может свободно передвигаться вправо, рабочее тело совершает работу I противвнешних сил, затрачивая на это часть теплоты q₁ = /. В рассматриваемомпроцессе не вся теплота, подводимая к рабочему телу, расходуется на совершениеработы. Одновременно с расширением газа (увеличение объема t‘2>fi) его температура возрастает (Т₂^>Т₁)за счет того, что часть подводимой теплоты q₂ = щ — и_х= Ли затрачивается на увеличение внутренней энергии газа.

Если c_v, q ии выражены через внесистемную единицу ккал, al измеряетсяв кГ -м. 
Длябесконечно малого изменения состояния рабочего тела первый закон термодинамикиможно выразить дифференциальным уравнениемdq = du + dl,                   (61)где dq -бесконечно   малое количествотеплоты,   подводимое к рабочему  телу или   отводимое от него в  рассматриваемом процессе. Уравнения   (60) и (61) действительны для любого процесса сжатия и расширения.Все членыуравнения могут иметь положительное и отрицательное значения. Так, еслирассматривается процесс расширения, то газ совершает положительную работупротив внешних сил (+£); при сжатии работа затрачивается извне (-/).